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數理科學和化學 物理學 光學
 
 
 
 
腔光力學系統中的量子光學效應及應用(配件另行下載)
 作  者: 江成
 出版單位: 清華大學
 出版日期: 2019.12
 進貨日期: 2020/4/17
 ISBN: 9787302536222
 開  本: 16 開    
 定  價: 593
 售  價: 474
  會 員 價: 435
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內容簡介:

本書主要結合了作者近幾年在腔光力學領域的研究工作,重點介紹了幾種腔光力學系統在不同驅動條件下的量子和非線性光學效應,主要包括光力誘導透明、快慢光效應、光學雙穩態和四波混頻效應、光力誘導吸收和放大等,並進一步研究了腔光力學系統在質量傳感器和單向放大器等方面的應用。本書的研究內容主要涉及量子力學、量子光學和非線性光學等方面的知識,主要介紹腔光力學系統中光學響應方面的研究進展,可供從事腔光力學及相關領域的研究生和科研人員參考使用。


圖書目錄:

第一章緒論
1.1背景介紹
1.2腔光力學系統的基本理論
1.2.1光學微腔
1.2.2機械振子
1.2.3光力耦合
1.3幾種典型的腔光力學系統
1.3.1懸掛的鏡子
1.3.2光學微振子
1.3.3波導和光子晶體腔
1.3.4懸浮的納米物體
1.3.5微波振子
1.3.6超冷原子
1.4腔光力學系統的光學響應
1.4.1光力誘導透明
1.4.2光力誘導吸收和放大
參考文獻
第2章腔光力學系統中的慢光效應
2.1雙腔光力系統中的光力誘導透明和慢光效應
2.1.1引言
2.1.2模型和理論
2.1.3結果和討論
2.1.4小結
參考文獻
2.2混雜光力系統中受二能級系統調制的法諾共振和慢光效應
2.2.1引言
2.2.2模型和理論
2.2.3可控的法諾共振
2.2.4探測場透射譜中的慢光效應
2.2.5小結
參考文獻
2.3機械驅動下宇稱-時間-對稱的光力系統中的快慢光效應
2.3.1引言
2.3.2模型和理論
2.3.3機械驅動調制的探測場透射譜
2.3.4透射探測場中可控的慢光和快光效應
2.3.5小結
參考文獻
第3章腔光力學系統中的光學雙穩態
3.1雙腔光力學系統中可控的光學雙穩態
3.1.1引言
3.1.2模型和理論
3.1.3結果和討論
3.1.4小結
參考文獻
3.2二能級原子與腔場耦合的混雜光力系統中的光學雙穩態和動力學效應
3.2.1引言
3.2.2模型和理論
3.2.3光子數和布居數反轉的雙穩態行為
3.2.4初始條件和腔泵浦強度對系統動力學效應的影響
3.2.5小結
參考文獻
3.3二能級原子與機械振子耦合的混雜光力系統中的光學雙穩態和四波混頻
3.3.1引言
3.3.2模型和理論
3.3.3光子數和聲子數的雙穩行為
3.3.4共振增強的四波混頻過程
3.3.5小結
參考文獻
第4章腔光力學系統中的光力誘導吸收和放大
4.1機械驅動下多模光力系統中相位依賴的光力誘導吸收
4.1.1引言
4.1.2模型和理論
4.1.3結果和討論
4.1.4小結
參考文獻
4.2混雜光力系統中可控的光學響應
4.2.1引言
4.2.2模型和理論
4.2.3數值結果和討論
4.2.4小結
參考文獻
第5章基於混雜光-電力系統的超靈敏納米機械質量傳感器
5.1引言
5.2模型和理論
5.3結果和討論
5.4小結
參考文獻
第6章基於三腔光力系統的單向放大器
6.1基於包含增益的三腔光力系統的單向放大器
6.1.1引言
6.1.2模型
6.1.3單向放大器
6.1.4慢光效應
6.1.5小結
參考文獻
6.2基於三腔光力系統的量子極限的單向放大器
6.2.1引言
6.2.2模型和理論
6.2.3量子極限的單向放大器
6.2.4小結
參考文獻
6.3微波和光學光子之間相位敏感的單向放大器
6.3.1引言
6.3.2模型和理論
6.3.3相位敏感的單向放大器
6.3.4小結
參考文獻


章節試讀:

第3章腔光力學系統中的光學雙穩態
3.1雙腔光力學系統中可控的光學雙穩態
3.1.1引言
腔光力學領域研究機械振子與電磁腔通過輻射壓力產生的相互作用〔1?3〕。在過去的十幾年中,該領域取得了許多重要的進展,包括機械振子的量子基態冷〔4,5〕、光力誘導透明〔6?8〕、光子?聲子之間的相干轉換〔9?11〕,以及量子態傳輸腔〔12?15〕等。單個光子對宏觀機械振子施加的輻射壓力通常比較小並且本質上是非線性的。目前的實驗主要聚焦在強驅動領域,光力耦合強度可以隨著腔內光子數的增加而被極大增強〔16,17〕,但是這種增強以失去光子?光子之間相互作用的非線性作為代價。很近,單模〔18?24〕和雙模〔25?27〕光力系統中有幾個理論工作研究了單光子強耦合區域,其中單光子光力耦合強度超過了腔的衰減率。在這個區域,本質上是非線性的光力相互作用在單光子時也比較明顯。
光力系統中的光學雙穩態是一種重要的非線性效應。很近,包含玻色?愛因斯坦凝聚體(BEC)〔28?30〕、超冷原子〔31?33〕和量子阱〔34〕在內的腔光力學系統中腔內光子數的雙穩態行為得到了廣泛的研究。由於原子的集體振動,玻色?愛因斯坦凝聚體或者超冷原子中出現雙穩行為時腔內的光子數通常比較低,有些甚至低於1。然而,在空腔組成的典型的光力系統中,通常只有在光子數比較多時才能發生雙穩態行為。本研究考慮了兩個光學腔共同耦合於一個機械振子構成的雙腔光力系統中腔內光子數的雙穩態行為,發現通過改變泵浦光束的功率和頻率可以有效控制兩個腔內光子數的雙穩態行為,並且當腔內光子數低於1時仍然可以出現雙穩態行為,因此在可控的光開關中有著重要的應用。
3.1.2模型和理論
研究的光力系統如圖3.1.1所示。兩個光學腔模耦合於一個共同的力學模式,它們之間的相互作用哈密頓量為HI=?k=1,2gka?kak(b?+b),其中ak和b分別是腔模和力學模式的湮滅算符,gk是力學模式和第k個腔模之間的單光子耦合強度。物理上,gk表示的是機械振子的零點運動引起的第k個腔模的頻率移動。此外,左邊的光學腔同時受到一束強度為EL、頻率為ωL的強的泵浦場和一束強度為Ep、頻率為ωp的弱的探測場驅動,而右邊的光學腔只受到一束強度為ER、頻率為ωR的強的泵浦場驅動。在泵浦場頻率ωL和ωR的旋轉框架下,該雙腔光力系統的哈密頓表示如下:
H=?k=1,2Δka?kak+ωmb?b-?k=1,2gka?kak(b?+b)+
iκe,1EL(a?1-a1)+iκe,2ER(a?2-a2)+
iκe,1Ep(a?1e-iδt-a1eiδt)(3.1.1)
上式右邊項表示共振頻率為ωk(k=1,2)的腔模的能量,其中Δ1=ω1-ωL,Δ2=ω2-ωR分別是腔?泵浦場之間的失諧量。第二項表示共振頻率為ωm,有效質量為m的力學模式的能量。很後三項表示的是輸入場與腔場之間的相互作用,其中EL、ER、Ep與施加激光功率之間的關係分別為EL=2PLκ1/ωL、EL=2PLκ1/ωL和EL=2PLκ1/ωL(κk=κi,k+κe,k表示的是第k個腔場的衰減率,其中κi,k和κe,k分別表示內在衰減率和外部衰減率)。此外,δ=ωp-ωL表示探測場和左泵浦場之間的失諧量。
圖3.1.1兩個光學腔a1、a2耦合於同一個機械振子b組成的雙腔光力系統原理圖。左側的腔同時受到一束強的泵浦場EL和一束弱的探測場Ep驅動,而右側的腔僅受到一束泵浦場ER的驅動
(請掃Ⅱ頁二維碼看彩圖)
算符a1、a2和Q(定義為Q=b+b?)隨時間演化的方程可以根據海森伯運動方程以及對易關係〔ak,a?k〕=1和〔b,b?〕=1得到。引入腔模和力學模式相應的衰減和噪聲項,我們得到以下量子朗之萬方程:
a?1=-i(Δ1-g1Q)a1-κ1a1+κe,1(EL+Epe-iδt)+2κ1ain,1(3.1.2)
a?2=-i(Δ2-g1Q)a2-κ2a2+κe,2ER+2κ2ain,2(3.1.3)
Q‥+γmQ?+ω2mQ=2g1ωma+1a1+2g2ωma+2a2+ξ(3.1.4)
腔模受到平均值為零的輸入真空噪聲ain,k的影響,而衰減率為γm的力學模式受到平均值為零的布朗隨機力ξ的影響〔35〕。
令方程(3.1.2)~方程(3.1.4)對時間求導為零,可以得到以下形式的穩態解:
as,1=κe,1ELκ1+iΔ′1,as,2=κe,2ERκ2+iΔ′2,Qs=2ωm(g1|as,1|2+g2|as,2|2)(3.1.5)
式中,Δ′1=Δ1-g1Qs,Δ′2=Δ2-g2Qs分別是考慮輻射壓效應後腔的有效失諧量。根據勞斯?赫爾維茨(Routh?Hurwitz)判據可以得到系統的穩定性條件〔36〕,形式通常比較複雜。但是,在光力協同性(cooperativity)比較大的極限下,穩定性條件可以近似表達為〔37〕
G∼2>γmmaxκ1-κ2,κ22-κ212γm+κ1+κ2(3.1.6)
式中,G∼≡G21-G22,≡(G21+G22)/〔γm(κ1+κ2)〕。腔內平均光子數npk=|as,k|2由以下兩個方程決定:
np1=κe,1E2Lκ21+〔Δ1-2g1/ωm(g1np1+g2np2)〕2(3.1.7)
np2=κe,2E2Rκ22+〔Δ2-2g2/ωm(g1np1+g2np2)〕2(3.1.8)
這種形式的立方方程表明該系統中腔內光子數可出現光學雙穩態〔31,32〕。從方程(3.1.7)和方程(3.1.8)可以看到腔內光子數np1和np2是相互關聯的,可以通過改變泵浦場的功率和頻率來改變EL、ER、Δ1和Δ2,這樣可從多方面來控制腔內光子數。例如,可以通過改變右側泵浦場功率直接控制右側腔內光子數np2,也可以通過改變左側泵浦場功率來間接改變右側腔內光子數。
3.1.3結果和討論
本節將具體的實驗參數代入到腔內光子數滿足的方程進行數值模擬,從而研究如何對光子數的雙穩行為進行調控。用到的參數為〔11〕ω1=2π×205.3THz,ω2=2π×194.1THz,κ1=2π×520MHz,κ2=1.73GHz,κe,1=0.2κ1,κe,2=0.42κ2,g1=2π×960kHz,g2=2π×430kHz,ωm=2π×4GHz,Qm=87×103,其中Qm是機械振子的品質因數,機械振子的衰減率γm由ωm/Qm給出。將κ1、κ2和γm的具體數值代入到穩定性條件式(3.1.6),我們發現當G1>1.36G2時系統是穩定的。以下所取的參數均滿足穩定性條件。
圖3.1.2(a) 左泵浦場功率PL分別等於0.1μW、2μW和3μW時(從下到上)左腔內的平均光子數隨腔泵失諧量Δ1=ω1-ωL變化的曲線; (b) 左腔內平均光子數隨左泵浦場功率PL變化的情況,其中右腔的失諧量為Δ1=Δ2=ωm,右側的泵浦場功率保持為0.1μW
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此處考慮的雙腔光力系統使得腔內光子數的雙穩態行為具有更高的可控性。圖3.1.2(a)繪製了左腔內的平均光子數在三個不同泵浦場功率作用下隨左腔泵浦失諧量Δ1=ω1-ωL變化的曲線。當左泵浦的功率為PL=0.1μW時,曲線幾乎為一個對稱的洛倫茲曲線。然而,當功率增加到臨界值以上時,系統便出現雙穩態現象,如PL=2μW和PL=3μW的曲線所示,其很初的洛倫茲共振曲線變得不再對稱。在這種情況下,腔內平均光子數的耦合三次方程(3.1.7)和方程(3.1.8)產生三個實根。優選和很小的根是穩定的,中間是很不穩定的,由圖3.1.2(a)中的虛線表示。此外,我們可以看到,隨著泵浦光束功率的
增加,需要更大的腔泵失諧量來觀察光學雙穩態現象。而腔內平均光子數由圖3.1.2(b)所示的泵功率曲線也可以看出雙穩態特性。這裡,兩個腔都被泵浦在各自的紅邊帶,即Δ1=Δ2=ωm。考慮到左泵浦場功率逐漸從零增加; 腔內平均光子數n1很初位於穩定分支(對應於很小根)。當泵浦場功率PL增加到臨界值時(約為27μW),n1接近該曲線的末端。如果PL進一步增加,則n1跳躍到上分支並繼續增加。如果PL減小,則腔內光子數沿著上支不斷減小直到臨界值。隨著PL進一步減小,則光子數又躍遷到較低的穩定分支。
圖3.1.3右腔內的平均光子數隨左腔泵浦失諧量Δ1變化的曲線,而右腔泵浦失諧量分別輸入為Δ2=ωm和Δ2=-ωm。左泵浦場功率PL=2μW,右泵浦場功率PR=0.1μW
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接下來我們主要通過控制左泵浦光束的頻率和功率來研究右腔中的光學雙穩行為。圖3.1.3所示為以右腔內的平均光子數n2隨左腔泵浦失諧量Δ1為變化的曲線。當左腔和機械振子之間的耦合關閉時,即g1=0時,雙腔光力系統成為普通的單模腔光力學系統,在這種情況下左側腔內泵浦驅動不會影響右側腔內光子數。此時,如果對右腔的泵浦場施加紅失諧驅動,則從圖3.1.3的中間部分可以清楚地看出,當左腔泵失諧量Δ1改變時,腔內平均光子數n2保持恆定值。然而,如果左腔和機械振子之間的耦合打開,則右腔中的腔內平均光子數的雙穩態行為將出現。當Δ2=ωm時,平均光子數大於之前的恆定值。然而,如果對右腔的泵浦場施加藍失諧驅動,即Δ2=-ωm,則平均光子數小於上述常數值。因為當g1=0和Δ2=ωm時,混合系統轉向普通的單模光力系統,腔內光子數、泵浦場功率PR和腔泵失諧量Δ22的平方直接相關。因此,當g1=0,PR=0.1μW,Δ2=±ωm時,光子數保持不變。然而,當g1≠0時,左腔中的腔內光子將對共同的機械振子以及右腔中的光子數有影響。當Δ2=ωm時,頻率ωR-ωm處的高度非共振的斯托克斯散射被強烈抑制,此時僅存在于右腔內積聚在頻率ωR+ωm處的反斯托克斯散射會導致泵上的光子以頻率ω2轉換到腔光子。因此,右腔中的平均光子數大於恆定值,而不受左腔的影響。所以,通過調節左腔泵浦光束失諧量Δ1,可以觀察到右腔內的腔內光子數的雙穩態。如圖3.1.4所示,當Δ2=ωm和Δ2=-ωm時,右腔中的光學雙穩態也可以從腔內平均光子數與左泵浦場功率的滯後回線中看出。在這裡,我們將左腔泵浦束失諧量定為Δ1=ωm和PR=0.1μW。類似地,當Δ2=ωm時的腔內平均光子數大於當Δ2=-ωm時腔內的光子數。
在之前的討論中,我們已經證實了兩個腔中的光學雙穩態,並且腔內平均光子數通常很好大,在右腔中至少有數千個光子(圖3.1.3和圖3.1.4)。單模光力系統(g2=0)將需要更多的光子在空腔中以達到雙穩態(圖3.1.2)。接下來,我們將展示雙腔光力系統在極低的腔光子數下實現光學雙穩態。
圖3.1.4右腔內的平均光子數隨左泵浦場功率變化的曲線,其中PR=0.1μW,(a)Δ2=ωm而(b)Δ2=-ωm。左腔泵失諧量Δ1始終等於ωm
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圖3.1.5(a)和(b)所示分別是右腔中的平均光子數隨左腔泵浦失諧量Δ1及左腔泵浦場功率PL變化的曲線。這裡右泵浦光束的參數為PR=1pW,Δ2=ωm。由於泵浦場功率較低,右腔中的腔內光子數很好小,即n2?1。通常,這種低光子數不能在空腔光力系統中出現雙穩現象。然而,在這裡考慮的雙腔光力系統中,當左腔由強泵浦場驅動時,由於兩個腔耦合到共同的納米機械振子,光學雙穩態仍然存在于右腔中。這個行為可以理解如下: 由左腔施加的輻射壓力引起機械振子的振動,這改變了兩個空腔的光路長度,從而產生
了腔場上的位置相移。低光子數的雙穩態是由光子和聲子之間的這種非線性反饋產生的。這種現象表示弱耦合狀態下的強非線性效應,這是通過力學模式的長壽命和左腔上的強泵實現的。很近,呂(Lu)等〔38〕和庫扎克(Kuzyk)等〔39〕的兩個相關工作還表明,在弱耦合狀態下,雙腔光力系統可以獲得強非線性。此外,雙腔光力系統中腔內光子數的雙穩行為可以用作一種可控的光開關,而右腔中光子數的兩個穩定分支起著光學開關的作用。當左側泵浦場的頻率和功率固定時,通過控制右泵浦波束的頻率和功率,可以很容易實現較低穩態的分支與較高穩態分支之間的切換。此外,左側泵浦光束可用作控制參數以打開或關閉該開關。
圖3.1.5右腔內的平均光子數隨(a)左腔泵浦失諧量Δ1變化而PL=2μW; (b)左泵浦場功率PL變化而Δ1=ωm的曲線。其他參數為PR=1pW,Δ2=ωm
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3.1.4小結
本節研究了由兩個光學腔通過輻射壓力耦合於一個共同的機械振子形成的雙腔光力系統中的光學雙穩現象〔40〕。與通常的單模腔光力學系統相比,這裡的雙腔光力系統可以更加靈活地控制光學雙穩態。其中一個腔中的平均腔內光子數可以通過另外一個腔的泵浦場的功率和頻率進行控制。此外,在這個耦合系統中光學雙穩態在腔內光子數很好低時依然可能存在。
參 考 文 獻
〔1〕KIPPENBERG T J,VAHALA K J. Cavity optomechanics: back?action at the mesoscale〔J〕. Science,2008,321: 1172.
〔2〕MARQUARDT F,GIRVIN S M. Optomechanics〔J〕. Physics,2009,2: 40.
〔3〕ASPELMEYER M,KIPPENBERG T J,MARQUARDT F. Cavity optomechanics〔J〕. Rev. Mod. Phys.,2014,86: 1391.
〔4〕TEUFEL J D,DONNER T,LI D,et al. Sideband cooling of micromechanical motion to the quantum ground state〔J〕.Nature,2011,475: 359.
〔5〕CHAN J,ALEGRE T P,SAFAVI?NAEINI A H,et al. Sideband cooling of micromechanical motion to the quantum ground state〔J〕. Nature,2011,478: 89.
〔6〕AGARWAL G S,HUANG S. Electromagnetically induced transparency in mechanical effects of light〔J〕. Phys. Rev. A,2010,81: 041803.
〔7〕WEIS S,RIVI?RE R,DEL?GLISE S,et al. Optomechanically induced transparency〔J〕. Science,2010,330: 1520.
〔8〕SAFAVI?NAEINI A H,ALEGRE T P M,CHAN J,et al. Electromagnetically induced transparency and slow light with optomechanics〔J〕. Nature,2011,472: 69.
〔9〕FIORE V,YANG Y,KUZYK M C,et al. Storing optical information as a mechanical excitation in a silica optomechanical resonator〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2011,107: 133601.
〔10〕VERHAGEN E,DEL?GLISE S,WEIS S,et al. Quantum?coherent coupling of a mechanical oscillator to an optical cavity mode〔J〕. Nature,2012,482: 63.
〔11〕HILL J T,SAFAVI?NAEINI A H,CHAN J,et al. Coherent optical wavelength conversion via cavity optomechanics〔J〕. Nat. Commun.,2012,3: 1196.
〔12〕TIAN L,WANG H L. Optical wavelength conversion of quantum states with optomechanics〔J〕. Phys. Rev. A,2010,82: 053806.
〔13〕WANG Y D,CLERK A A. Using interference for high fidelity quantum state transfer in optomechanics〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2012,108: 153603.
〔14〕TIAN L. Adiabatic state conversion and pulse transmission in optomechanical systems〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2012,108: 153604.
〔15〕PALOMAKI T A,HARLOW J W,TEUFEL J D,et al. Coherent state transfer between itinerant microwave fields and a mechanical oscillator〔J〕. Nature,2013,495: 210.
〔16〕GR?BLACHER S,HAMMERER K,VANNER M R,et al. Observation of strong coupling between a micromechanical resonator and an optical cavity field〔J〕. Nature,2009,460: 724.
〔17〕TEUFEL J D,LI D,ALLMAN M S,et al. Circuit cavity electromechanics in the strong?coupling regime〔J〕. Nature,2011,471: 204.
〔18〕RABL P. Photon blockade effect in optomechanical systems〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2011,107: 063601.
〔19〕NUNNENKAMP A,B?RKJE K,GIRVIN S M. Single?photon optomechanics〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2011,107: 063602.
〔20〕LIAO J Q,CHEUNG H K,LAW C K. Spectrum of single?photon emission and scattering in cavity optomechanics〔J〕. Phys. Rev. A,2012,85: 025803.
〔21〕B?RKJE K,NUNNENKAMP A,TEUFEL J D,et al. Signatures of nonlinear cavity optomechanics in the weak coupling regime〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2013,111: 053603.
〔22〕LEMONDE M A,DIDIER N,CLERK A A. Nonlinear interaction effects in a strongly driven optomechanical cavity〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2013,111: 053602.
〔23〕KRONWALD A,MARQUARDT F. Optomechanically induced transparency in the nonlinear quantum regime〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2013,111: 133601.
〔24〕HE B. Quantum optomechanics beyond linearization〔J〕. Phys. Rev. A,2012,85: 063820.
〔25〕LUDWIG M,SAFAVI?NAEINI A H,PAINTER O,et al. Enhanced quantum nonlinearities in a two?mode optomechanical system〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2012,109: 063601.
〔26〕STANNIGEL K,KOMAR P,HABRAKEN S J M,et al. Optomechanical quantum information processing with photons and phonons〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2012,109: 013603.
〔27〕K?M?R P,BENNETT S D,STANNIGEL K,et al. Single?photon nonlinearities in two?mode optomechanics〔J〕. Phys. Rev. A,2013,87: 013839.
〔28〕BRENNECKE F,RITTER S,DONNER T,et al. Cavity optomechanics with a Bose?Einstein condensate〔J〕. Science,2008,322: 235.
〔29〕ZHANG J M,CUI F C,ZHOU D L,et al. Nonlinear dynamics of a cigar?shaped Bose?Einstein condensate in an optical cavity〔J〕. Phys. Rev. A,2009,79: 033401.
〔30〕YANG S,AL?AMRI M,ZUBAIRY M S. Anomalous switching of optical bistability in a Bose?Einstein condensate〔J〕. Phys. Rev. A,2013,87: 033836.
〔31〕GUPTA S,MOORE K L,MURCH K W,et al. Cavity nonlinear optics at low photon numbers from collective atomic motion〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2007,99: 213601.
〔32〕KANAMOTO R,MEYSTRE P. Optomechanics of a quantum?degenerate Fermi gas〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2010,104: 063601.
〔33〕PURDY T P,BROOKS D W C,BOTTER T,et al. Tunable cavity optomechanics with ultracold atoms〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2010,105: 133602.
〔34〕SETE E A,ELEUCH H. Controllable nonlinear effects in an optomechanical resonator containing a quantum well〔J〕. Phys. Rev. A,2012,85: 043824.
〔35〕GENES C,VITALI D,TOMBESI P,et al. Ground?state cooling of a micromechanical oscillator: comparing cold damping and cavity?assisted cooling schemes〔J〕. Phys. Rev. A,2008,77: 033804.
〔36〕DEJESUS E X,KAUFMAN C. Routh?Hurwitz criterion in the examination of eigenvalues of a system of nonlinear ordinary differential equations〔J〕. Phys. Rev. A,1987,35: 5288.
〔37〕WANG Y D,CLERK A A. Reservoir?engineered entanglement in optomechanical systems〔J〕. Phys. Rev. Lett.,2013,110: 253601.
〔38〕L? X Y,ZHANG W M,ASHHAB S,et al. Quantum?criticality?induced strong Kerr nonlinearities in optomechanical systems〔J〕. Sci. Rep.,2013,3: 2943.
〔39〕KUZYK M C,ENK S J,WANG H L. Generating robust optical entanglement in weak?coupling optomechanical systems〔J〕. Phys. Rev. A,2013,88: 062341.
〔40〕JIANG C,LIU H X,CUI Y S,et al. Controllable optical bistability based on photons and phonons in a two?mode optomechanical system〔J〕. Phys. Rev. A,2013,88: 055801.
3.2二能級原子與腔場耦合的混雜光力系統中的
光學雙穩態和動力學效應
3.2.1引言
腔光力學領域研究通過輻射壓力產生的光與機械運動之間的非線性相互作用〔1?3〕。單光子耦合常數一般情況下較弱,但是相干地驅動腔場可以極大提高有效光力相互作用。在過去的十年裡,像機械振子的基態冷卻〔4,5〕、光力誘導透明〔6?8〕以及光學雙穩態〔9,10〕等這樣一些有意思的現象已經在驅動腔光力系統中被發現。然而,在強驅動情況下的光力相互作用變成線性的。因此,路德維希(Ludwig)和蘇埃雷布(Xuereb)等作了相當大的努力來提高內在的非線性〔11?16〕。很近增加強非線性,例如一個量子兩級體系,使得光力系統中的物理效應更加豐富〔17?23〕。諧振腔通過輻射壓與一個機械振子耦合,並且通過J?C與一個二能級原子耦合,因此混雜系統結合了腔量子電動力學和腔光力學。假設原子始終處於它的激發態,王(Wang)等搶先發售理論性地研究了透

 
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